Near barrier scattering of 8 He from heavy targets

  1. Marquínez Durán, Gloria
Dirigida por:
  1. Ismael Martel Bravo Director
  2. Ángel Miguel Sánchez Benítez Director

Universidad de defensa: Universidad de Huelva

Fecha de defensa: 05 de febrero de 2016

Tribunal:
  1. Krzysztof Rusek Presidente/a
  2. Daniel Galaviz Redondo Secretario/a
  3. Olof Tengblad Vocal
Departamento:
  1. CIENCIAS INTEGRADAS

Tipo: Tesis

Resumen

El objetivo de esta tesis es el estudio de la dispersión elástica de 8He en 208Pb a energías en torno a la barrera de Coulomb. Este trabajo es una extensión de investigaciones previas llevadas a cabo por la colaboración a la que pertenece el Grupo de Estructura de la Materia de la Universidad de Huelva, acerca de reacciones inducidas por 6He a estas energías. La comparación directa de los datos experimentales para las reacciones 6He+208Pb y 8He+208Pb, permitirá estudiar las diferencias entre los núcleos denominados halo y skin. Para alcanzar este objetivo se realizó el experimento E587S en GAÑIL (Caen, Francia) en 2010. Las distribuciones angulares de los canales elástico y de producción de 6He y 4He se han medido a dos energías, 16 y 22 MeV. Como parte de este trabajo, se ha diseñado un nuevo sistema de detección compacto denominado GLORIA. Su diseño permite la medida de fragmentos de reacción en un rango angular continuo entre 15Q y 165s. GLORIA ha sido empleado por primera vez en el experimento E587S proporcionando distribuciones angulares continuas en un amplio rango angular. La interpretación de la dispersión elástica se ha llevado a cabo gracias al Modelo Óptico. La comparación previa con los potenciales fenomenológicos para 6Li y 7Li ha revelado las diferencias entre estos núcleos y el 8He. La principal diferencia se encuentra en que los potenciales para 5'7Li generan el denominado arcoiris Coulombiano-nuclear, característico de núcleos ligeros estables. Este efecto no se aprecia en el 8He. Para ajustar mejor los datos experimentales se necesitan valores mayores para la difusividad de la parte imaginaria del potencial, responsable de absorber flujo del canal elástico. Este efecto ya ha sido observado en núcleos exóticos como el 6He y sugiere la existencia de mecanismos de largo alcance que hacen que el arcoiris Coulombiano-nuclear desaparezca. Sin embargo, la difusividad imaginaria no es tan grande como la que se encuentra para núcleos halo. Como consecuencia, el comportamiento del 6He se aleja del puro Rutherford a distancias mayores que el 8He. También se ha presentando un cálculo CRC teniendo en cuenta el acoplamiento al canal de transferencia de un neutrón. Se ha encontrado que los datos elásticos pueden ajustarse adecuadamente sin Potencial de Polarización Dipolar (DPP). Comparado con el 6He, esto sugiere que los efectos de acoplamiento dipolar serán menores en el 8He. Para ajustar los datos a 16 MeV, se ha encontrado que la profundidad del potencial imaginario aumenta. Este efecto también ha sido observado para 6L¡ sugiriendo que los efectos de ruptura se mantienen presentes por debajo de la barrera. Para 8He puede deberse también a los fuertes mecanismos de ruptura a estas energías. Para la interpretación del ratio experimental 6He/8He se han realizado cálculos DWBA para la transferencia de uno y dos neutrones. En el segundo caso, se ha empleado un modelo simplificado en que los dos neutrones son transferidos de manera conjunta como un dineutrón. De los cálculos de transferencia de un neutrón, se ha obtenido un límite inferior a la producción de 6He. Los cálculos de transferencia de dos neutrones se han sumado a los anteriores adecuadamente normalizados. Como resultado, a 22 MeV, el ratio 6He/8He puede reproducirse sólo con mecanismos de transferencia en ángulos superiores a 75Q. Para ángulos menores, los procesos de ruptura se vuelven importantes, dominando a ángulos muy pequeños. Para 16 MeV, la transferencia puede explicar suficientemente los datos en ángulos mayores de 100Q. Como cabría esperar, la transferencia es menos probable a medida que la energía disminuye puesto que los núcleos deben encontrarse suficientemente cerca. Además, por debajo de la barrera, la producción de 6He es grande, indicando un papel importante de la ruptura. Para la interpretación del ratio 4He/8He, se ha considerado la transferencia de dos neutrones dando lugar a 6He en un estado excitado. Se ha encontrado que, a ambas energías, los cálculos subestiman los datos en un factor 10.000. Sin embargo, multiplicando las curvas por este factor, es posible reproducir la forma de la distribuciones experimentales. Para 22 MeV, a partir de 75Q, la producción de 4He es debida a mecanismos de transferencias mientras que para ángulos menores, los procesos de ruptura se vuelven relevantes. En el caso de 16 MeV, la producción de 4He puede entenderse en gran medida en base a mecanismos de ruptura. En general, se ha presentado una primera interpretación de los datos experimentales a través de modelos simples. En un futuro próximo, deberán realizarse cálculos CRC y CDCC, más complejos.